奥法美嘉（Alpharmaca）科技有限公司于2010年在上海成立，立足于医药行业，耕耘于纳米科学材料，化工，半导体，环境科学，汽车，过滤，涂料，墨水，油品等行业，以专业的纳米微米检测技术，“致力粒度分析，专注客户体验。这慢慢的变成了奥法美嘉团队的信条。借助于20多年的行业积累和技术储备，奥法美嘉将世界上处于技术前沿地位的美国PSS粒度仪公司的激光粒度仪引入到中国市场，秉承着“传授粒度真知“普及粒度知识的理念，伴随着纳米知识的普及，伴随着中国经济向制造业的转型，经过短短几年，奥法美嘉科技有限公司作为美国PSS粒度仪公司在中国的代表，从COE的建立运营，到如今覆盖全中国销售网络和售后服务网络，不仅用真诚的态度，而且用务实的专业相关知识，获得了广大新老客户的*好评。Particle Solutions srl（意大利PSI均质机公司）位于意大利海滨工业城镇拉齐奥地区，毗邻历史悠远长久的古城罗马，由从事粒度相关领域内杰出的欧洲科学家以及工程师所组成的团队发起创立。公司团队拥有25年粒度检测知识积累，15年仪器工业设计经验，15年高压均质技术经验及应用研究。通过深入发掘客户的真实需求和应用难点，PSI团队研发出了新型高压微射流均质机，其稳定可控的均质压力及高剪切力保证了工艺可线性放大且可保证大产量需求，低噪音的设计理念可大大减缓传统工艺中的高噪音对于操作人员的不利影响，小巧紧凑的机身设计可以*适应从实验室研发到中试及大生产的各种工作场景。自组建以来，团队累积了大量医药，生物，半导体，新材料等行业的相关应用经验。现奥法美嘉综合PSS粒度仪和PSI均质机，为中国制造业提供纳米技术领域内从生产研发设备到检验测试仪器的整套解决方案。

　　nicomp 380纳米粒度仪是在原有的经典型号380DLS基础上升级配套而来，采用动态光散射（Dynamic Light Scattering, DLS）原理检测分析颗粒的粒度分布，粒径检验测试范围 0.3nm 10m。其配套粒度分析软件复合采用了高斯（ Gaussian）单峰算法和拥有技术的 Nicomp 多峰算法，对于多组分、粒径分布不均匀分散体系的分析具有优势。

　　仪器所*的两个主要特征，Nicomp创始人Dave Nicole很早就认识到传统的动态光散射理论仅给出高斯模式的粒度分布，这和实践生产生活中不相符，因为现实中很多样本是多分散体系，非单分散体系，而且高斯分布灵敏性不足，分辨率不高，这些特点都制约了纳米粒度仪在实际生产生活中的使用。其开创性的开创了Nicomp多峰分布理论，大幅度的提升了动态光散射理论的分辨率和灵敏性。

　　如图一：此数据为Nicomp创始人Dave Nicole亲测其血液所得的真实案例。其检验测试的项目为：高密度脂蛋白，低密度脂蛋白和超低密度脂蛋白，由图中能够准确的看出，其血液中三个组分的平均粒径分别显示在7.0nm；29.3nm和217.5nm。由此可见，Nicomp分布模式可以轻松又有效反应多组分体系的粒径分布。

　　Nicomp系列仪器均能自由在Gaussian分布模式和Nicomp多峰分布模式中切换。其不但可以给出传统的DLS系统的结果，更能够最终靠Nicomp多峰分布模式体现样品的真实情况。依托于Nicomp系列仪器一系列优异的算法和高灵敏性的硬件设计，Nicomp纳米激光粒度仪可以有效区分1:2的多分散体系。

　　如图二：此数据为检测93nm和150nm的标粒按照1:2的比例混合后所测得的数据。左边为高斯分布（Gaussian）结果，右图为Nicomp多峰分布算法结果，两者都为光强径数据。从高斯分布能够获得此混合标粒的平均粒径为110nm-120nm之间，却没办法得到实际的多组分体系结构。从右侧的Nicomp多峰分布能够获得结果为双峰，即如数据呈现，体系中的粒子主要分布于98.2nm以及190nm附近，这和真实的情况相符。

　　Nicomp 380纳米激光粒度仪是全在应用动态光散射技术上的基础上加入多模块方法的粒度仪。随着模块的升级和增加，Nicomp 380的功能体系越来越强大，能够适用于各种复杂体系的检测分析。

　　带有自动稀释模块消除了人工稀释高浓度样品带来的误差，且不需要人工不断试错来获得合适的测试浓度，这快速缩短了测试者宝贵时间，且不需要培训，测试结果重现性好，误差率＜1%。

　　美国PSS粒度仪公司在开发仪器的过程中，考虑到在各种极实验测试条件中不同的需求，对不同使用条件和环境配置了不一样的功率的激光发生器。大功率的激光器可以对极小的粒子也能搜集到足够的散射信号，使得仪器能获得极小粒子的粒径分布。同样，大功率激光器在测试大粒子的时候同样也很有帮助，比如在检测右旋糖酐大分子时，折射率的特性会引起光散射强度不足。

　　Nicomp 380纳米粒径分析仪可以装配各种大功率的激光发生器的雪崩二极管检测器（相比较传统的光电倍增管有7-10倍放大增益效果）。

　　粒径大于100 nm的颗粒在激光的照射下不会朝着各个方向散射。多角度检测角器通过调节检测角度来增加粒子对光的敏感性来测试某些特殊级别粒子。Nicomp 380可以配备范围在10-175，步长0.7的多角度测角器，从而使得单一90检测角测试不了的样品，通过调节角度进行仔细的检测，改善对大粒子多分散系粒径分析的准确度。

　　近十几年来，动态光散射技术（Dynamic Light scattering, DLS），也被称为准弹性光散射（quasi-elastic light scattering, QELS）或光子相关光谱法（photon correlation spectroscopy， PCS）,已经被证明是表征液体中分散体系的粒径分布（PSD）的极有用的分析工具。DLS技术的有效检测粒径范围从5am（0.005微米）到10几个微米。DLS技术的优势相当明显，尤其是当检测到300nm以下亚微米的粒径范围时，在此区间，其他的技术方法大部分都已经失效或没办法得到准确的结果。因此，基于DLS理论的设备仪器被广泛采用用以表征特定体系的粒度分布，包括合成的高分子聚合物(如乳胶，PVCs等)，水包油和油包水的乳剂，囊泡，胶团，微粒，生物大分子，颜料，燃料，硅土，金属晶体，陶瓷和其他的胶体类混悬剂和分散体系。

　　下图所示为DLS系统的简单的示意图。激光照射到盛有稀释的颗粒混悬液的玻璃试管中。此玻璃试管温度恒定，每一个粒子被入射光击发后向各个方向散射。散射光的光强值和粒径的分子量或体积（在特定浓度下）成比例关系，再带入其他影响参数比如折射率，这就是经典光散射（Classic light scattering)的理论基础。

　　动态光散射方法（DLS）从传统的光散射理论中分离，不再关注于光散射的光强值，而关注于光强跟着时间的波动行为。简单来说，我们在一定角度（通常用90角）检测分散溶剂中的混悬颗粒的总体散射光信息。由于粒度的扩散，光强值不断波动，理论上存在有非常理想化的波动时间周期，此波动时间和粒子的扩散速度呈反比例关系。我们通过光强值的波动自相关函数的计算来获得随时间变化的衰减指数曲线。从衰减时间常量，我们大家可以获得粒子的扩散速度D。使用Stokes-Einstein 方程式，我们终就可以计算得出颗粒的半径（假定其是一个圆球形状）。

　　为了容易理解什么叫做强度随时间波动，我们一定要先理解相干叠加（coherent addition）或线性叠加（superposition）的概念,进一步要知道检测区域内的不同的粒子产生了很多独立散射光，这些独立的散射光相干叠加或互相叠加的终结果就是光强。这种物理现场被称为“干涉”。下图是光干涉图样。

　　光电倍增管（Photomultiplier，简称PMT），是一种对紫外光、可见光和近红外光极其敏感的特殊真空管。它能使进入的微弱光信号增强至原本的108倍，使光信号能被测量。

　　光电倍增管是由玻璃封装的真空装置，其内包含光电阴极 (photocathode)，几个二次发射极 (dynode)和一个阳极。入射光子撞击光电阴极，产生光电效应，产生的光电子被聚焦到二次发射极。其后的工作原理如同电子倍增管，电子被加速到二次发射极产生多个二次电子，通常每个二次发射极的电位差在 100 到 200 伏特。二次电子流像瀑布一般，经过一连串的二次发射极使电子倍增，后到达阳极。一般光电倍增管的二次发射极是分离式的，而电子倍增管的二次发射极是连续式的。

　　光电倍增管集高增益，低干扰，对高频信号有高灵敏度的优点，因此被大范围的应用于高能物理、天文等领域的研究工作，与及流体流速计算、医学影像和连续镜头的剪辑。雪崩光电二极管（Avalanche photodiodes，简称APDs）为光电倍增管的替代品。然而，后者仍在大部份的应用情况下被采用。

　　悬浮的粒子并不是静止不动的，相反，他们以布朗运动（Brownian motion)的方式无规则的运动，布朗运动主要是由于临近的溶剂分子冲撞而引起的。因此，到达PMT检测区的每一束散射光随时间也呈无规则波动，这是由于产生散射光的粒子的位置不同而导致的无规则波动。因为这些光互相干涉在一起，在检测器中检测到的光强值就会随时间而不断波动。粒子很小的位移需要在相位上产生很大的变化，进而产生有实际意义的波动，终这些波动在净光强值上反应出来。DLS测量粒径技术的关键物理概念是基于粒子的波动时间周期是随着粒子的粒径大小而变化的。为了简化这个概念，我们现在假定粒子是均一大小的，具有相同的扩散系数（diffusion coefficient)。分散体系中的小粒子运动的快，将会导致光强波动信号变化很快；而相反地，大粒子扩散地毕竟慢，导致了光强值的变化比较慢。

　　DLS技术的目标是从原始数据（raw data)中确定粒子的扩散系数“D”。原始数据主要是指光强信号的波动，比如上述图4中所示。通过扩散系数D我们大家可以很容易的计算出粒子的半径，这时候就是广为人知的Stokes-Einstein方程式：D=kT/6R（2）

　　从上述公式2中我们大家可以看到，通常情况下，粒子的扩散系数D会随着温度T的上升而增加。温度进而也会影响溶剂粘度。例如，纯水的粘度在25℃下会落到0.890×10-2泊，和20℃下相比会有10%的改变。毫无疑问，溶剂的粘度越小，粒子的无规则扩散速度会越大，从而导致光强的波动也越快。因此，温度T的变化和粒径的变化是分不开的，因为他们都影响到了扩散系数D。正因为这个原因，样本的温度必须保持恒定，而且必须非常准确，这样才能获得有实际意义的扩散系数D。

　　从图4的“噪声”信号中无法直接提取出扩散系数。但是可以清楚地看到，信号b比信号c波动地快，但是比信号a波动地慢，因为，信号b地粒径一定在a和c之间，这只是很直观地得到一个结论而已。然而，量化此种散射信号是一个很专业地课题。幸而，我们有数学方法来解决这个问题，这就是自相关函数（auto-correlation)。

　　现在让我们设定散射光强的自相关函数为IS(t)，在上述图4中能够正常的看到其随时间而波动。我们用C(t)来标识自相关函数。C(t)可以通过如下方程式3来表达：C(t)=

　　表示有很多个t和对应的Is值。也就是说，一次计算就是运行很多Is(t)*Is(t-t) 的加和，所有都具有相同的

　　间隔时间段t。图5是典型的Is(t)的波形图，通过这张图，我们大家可以认为C(t)和Is(t)之间有简单的比例关系，这张图的意义在于通过C(t)函数能通过散射光强Is(t)的波动变化“萃取”出很有用的信息。

　　自相关函数C(t)其实是表征的不同大小的粒子随时间而衰变的规律。

　　提供多角度的检验测试能力。使用高精度的步进电机和针孔光纤技术可对散射光的接收角度做调整，可为微粒粒径分布提供可高分辨率的多角度检测。对高浓度样品（40%）以及大粒子多分散系的粒径提供了提供15至175度之间不同角度上散射光的采集和检测

　　样品的浓度及PH值是Zeta电位的重要参数，搭配瑞士万通的滴定仪进行仔细的检测，真正的完成了自动滴定，自动调节PH值，自动检测Zeta电位值。免除外界的干扰和数据上的误差，准确分析出样品Zeta电位的趋势。

　　标准4 mL样品池（1cm×4cm，高透光，石英玻璃或塑料）；1mL样品池（玻璃，高透光率微量样品池，小进样量10L）。

　　液体工作介质（如：油）越来越昂贵，延长液体介质的寿命是目前普遍关心的问题。机械设备运转过程中会产生金属屑或颗粒落入工作介质中（如：油浴润滑介质或液力传递介质），因此就需要一种方法来确定介质（油）的更换周期。通过监测工作介质（油）中颗粒的分布和变化能确定更换工作介质的周期以及延长其使用寿命。

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